磁滞回线 我们从最基本的磁性概念开始。许多材料（如铁、钴、镍及其合金）在外部磁场中会被强烈磁化，即使撤去外磁场，其磁性也不会完全消失，这种性质称为 铁磁性 。描述材料磁化程度的物理量是 磁化强度M （单位体积内的净磁矩），而外部施加的磁场强度用 H 表示。 现在考虑一个初始未被磁化的铁磁体。当外加磁场H从零开始逐渐增大时，其磁化强度M会沿着一条曲线从原点开始增加，这条曲线称为 初始磁化曲线 。起初M增加较慢，随后快速增加，最后趋于平缓，达到 饱和磁化强度Ms 。此时，材料内部所有原子磁矩都沿外场方向排列整齐。 关键步骤来了。当材料达到饱和后，如果我们开始减小外磁场H，磁化强度M并不会沿着初始曲线原路返回，而是沿着一条更高的曲线下降。当H减小到零时，M并不为零，而是保持一个正值，这个值称为 剩余磁化强度Mr （简称剩磁）。这意味着材料“记住”了之前的磁化状态。 为了将材料的磁化强度M降为零，我们必须施加一个反向的磁场。这个使M降为零所需的反向磁场强度，称为 矫顽力Hc （或称矫顽场）。它反映了材料抵抗退磁的能力。 继续增大反向磁场H，材料将在反方向上达到饱和（-Ms）。然后，将反向磁场减小到零，再施加正向磁场并增大，M会沿着一条对称的路径变化，最终回到正向饱和点（Ms）。这样，磁场H经历一个完整的循环（从+H到-H再到+H），磁化强度M随之变化形成的闭合曲线，就称为 磁滞回线 。“磁滞”意指M的变化滞后于H的变化。 磁滞回线包围的面积具有明确的物理意义：它等于使材料磁化状态经历一个完整循环时，单位体积材料所消耗的能量。这部分能量以热的形式耗散掉。因此，回线面积直接反映了材料的 磁损耗 大小。 根据磁滞回线的形状特征（主要是矫顽力Hc的大小），铁磁材料可分为两大类： 硬磁材料 （永磁材料）具有宽而大的磁滞回线，Hc很大，Mr也大，一旦磁化很难退磁； 软磁材料 具有窄而小的磁滞回线，Hc很小，磁损耗低，易于磁化和退磁。前者用于制造永磁体，后者用于变压器铁芯、电磁铁等。 磁滞现象的微观根源在于材料内部存在的 磁畴 （即自发磁化方向一致的小区域）以及 畴壁 的运动阻力。磁化过程涉及畴壁的不可逆移动和磁畴磁矩的不可逆转动，这些过程需要克服缺陷、应力等造成的“势垒”，从而导致能量损耗和M对H的滞后响应。